钙钛矿电池纳米陷光结构的研究进展_潘恒

综述 钙钛矿电池纳米陷光结构的研究进展* 潘恒 陈沛润 石标 李玉成 高清运 张力 赵颖 黄茜† 张晓丹 (南开大学光电子薄膜器件与技术研究所, 光电子薄膜器件与技术天津市重点实验室, 天津 300071) (2019 年10 月30日收到; 2020 年1 月15日收到修改稿) 随着材料性能的不断提升, 近年来纳米陷光结构在钙钛矿电池中的应用受到越来越多的关注. 纳米陷光 结构的引入可以改变光子在电池中的传输路径以及被电池吸收的光子能量. 将纳米陷光结构用于钙钛矿电 池中的不同界面可以不同程度地增加电池对光的吸收, 最终提升电池效率. 如何有效地应用陷光结构是进一 步提升钙钛矿电池转换效率的关键问题之一. 本文从阐述具有不同纳米陷光结构的钙钛矿电池性能出发, 对 不同结构进行了对比与总结, 并分析了其中的优势与劣势. 关键词：陷光结构, 钙钛矿太阳电池, 光子吸收 PACS：71.23.An, 73.40.Sx, 88.40.hj DOI: 10.7498/aps.69.20191660 1 引 言 目前全球能源危机愈加严重, 开发利用可再生 能源提供了一种可行的解决方案, 太阳能作为可再 生能源是满足能源需求的重要途径. 有机-无机杂 化卤化物钙钛矿[1 −8]电池因具有高吸收系数[9,10]、 可调的带隙宽度[11,12]、双极性以及长载流子扩散浓 度[13,14]等特点, 近几年其转换效率从3.8%迅速提 升至25.2%[15,16], 成为了太阳能领域的研究热点. 如何降低电池的成本同时保持高效率也成为了钙 钛矿电池研究的一个重要方向. 而对于高效率器 件, 光学优化是降低电池成本的关键. 一块普通的 太阳电池板吸收大约25%的入射太阳辐射, 反射 1/3的入射太阳辐射, 从而造成了反射损耗. 通过 在基底与空气之间添加具有折射梯度的平面材料 能够有效减少反射, 可以解决这一问题. 由能量守 恒原理可知, 在吸收损耗保持不变的情况下，光的 反射减少, 光的透过就相应增加[17]. 然而这种介于 玻璃基底与空气之间的低折射率和高透过率的超 薄材料(如氟化镁(n = 1.39))很少见, 并且对于钙 钛矿太阳电池而言, 自身对光的吸收已经非常好, 加上超薄的减反层效果不明显. 因此, 引入可见光 波长范围内的陷光结构是更为有效的方法. 陷光结 构不仅可以增加光的散射、衍射, 延长光的传播路 径, 还可明显减少入射光的干涉相消现象, 提高太 阳电池的吸收利用率[18], 使得电池转换效率得到 提升. 陷光结构有望在降低有源层厚度的条件下, 获得宽谱域、宽入射角范围的良好光子吸收性能, 同时具有重复性好、便于模拟和易于改变结构等优 点. 因此, 采用各种陷光技术设计出高效的陷光结 构成为太阳电池领域研究的热点. 迄今为止, 对于 陷光结构的报道在硅基薄膜太阳电池上的应用居 多, 而将陷光结构应用在钙钛矿电池上的报道较 少. 本文系统地分析了应用于钙钛矿电池中的纳米 陷光结构, 并且对未来的发展趋势进行了展望. * 国家重点研发计划项目(批准号: 2018YFB1500103)、天津市军民融合项目(批准号: 18ZXJMTG00220)和中央高校基本科研业 务费专项资金(批准号: 63191101)资助的课题. † 通信作者. E-mail: carolinehq@nankai.edu.cn © 2020 中国物理学会 Chinese Physical Society http://wulixb.iphy.ac.cn 物 理 学 报 Acta Phys. Sin. Vol. 69, No. 7 (2020) 077101 077101-1 2 陷光理论基础 最早期的陷光理论由Yablonovitch和Cody[19] 提出, 而后Goetzberger[20]用各向同性散射表面即 朗伯表面(Lambertian surface)增大了光捕获效 率, 证明了当光子入射到具有陷光结构的介质中时 会延长光的传播路径从而增加光的吸收. 此外, 电 池的电磁学模型亦是需要考虑的因素之一, 即入射 光照射到不同折射率的介质分界面上时将光子耦 合进入有源层[21,22], 带有陷光结构的有源层可以激 发出四种常见的光学传输模式, 如图1(b)—图1(e) 所示. 这些特性来自入射光子与电池耦合得到的不 同共振模式, 直观地称为“共振”. 图1(a)所示为纳 米结构陷光原理图, 当入射光垂直照射时, 会发生 Mie共振(过程1)、法布里珀罗共振(过程2)、波导 共振(过程3)以及衍射(过程4)现象. 图1(b)所 示的为Mie共振模式的电磁场分布图. 图1(c)显 示的是低品质因子法布里珀罗驻波共振模式的电 磁场分布图, 这种共振是由高折射率的吸收层上表 面和底层的金属对光的限制作用而形成的共振. 图1(d)显示的为波导共振模式的电磁场分布图, 即吸收层在光子入射时, 由于纳米陷光结构的作 用, 在阻抗匹配的情况下, 将光耦合到吸收层产生 的波导共振从而增加光的吸收. 图1(e)显示的是 衍射模式的电磁场分布图, 即当纳米陷光结构的周 期在一个特定的值时, 光入射到表面时, 上层的纳 米陷光结构可以视为光栅, 在光入射时发生衍射, 从而增强光的吸收[23]. 在光入射到一定的陷光结 构中时, 光的传播路径会改变, 这些模式被激发, 从而将光限制在一定的区域内, 使得该区域内的电 磁场强度显著增强[24]. 衡量纳米陷光结构对光吸收性能影响的最常 用方法是计算增强因子, 即长波段的光电流除以参 考样本的光电流. 但是这种方法的弊端之一是参考 样本的光生电流往往噪声比较大, 造成结果不一 致. 另一个方法是衡量两者之间的短路电流, 通过 测量每个样品的外量子效率, 作为波长函数, 然后 对太阳光谱的光子通量进行积分得到短路电流. 德 国卡尔斯鲁厄大学物理研究所Trupke等[25]提出 了一种采用电致发光测量荧光获得有用的吸光度 和捕获光增强因子的方法, 同时可以推广到光致 发光. 此外陷光结构对于提高电池开路电压同样具 有重要的作用. 钙钛矿吸收层在光照下会产生载流 子, 在开路状态下, 载流子无处可去. 理想情况下, 它们向外部发光释放能量, 来准确地平衡入射的阳 光. 任何额外的非辐射复合都会损害载流子密度的 增加, 从而限制开路电压. 在开路时, 载流子有效 的向外部发光的效率越高, 非辐射复合就越低, 开 路电压越大[26,27]. 在几何光学限制和无损耗的条件 下, 对于薄膜电池而言, 短路电流增加的同时, 开 路电压也会上升. 综上所述, 陷光结构不仅可以对短路电流有所 提升, 对开路电压也有正向作用, 进而提高电池的性能. 3 陷光结构在钙钛矿电池中的应用 在钙钛矿电池中, 半导体钙钛矿材料充当了非 常有效的吸收层: 低的激子结合能使得钙钛矿中的 电子空穴对能够有效地分离; 此外由于钙钛矿有非 常好的结晶度[28], 使得载流子扩散长度能够长达 1 µm [29]. 因此卤化物铅碘钙钛矿有着很高的光吸 Dielectric Semiconductor Metal 2 3 41 1 2 43 0.5 mm (a) (b) (c) (d) (e) 图 1 纳米陷光原理图24 (a)纳米陷光结构图[24]; (b) Mie 共振; (c) 低品质因子法布里珀罗共振; (d)波导共振; (e)光栅模式 Fig. 1. Schematic diagram of nano trapping24: (a) Schemat- ic diagram of nano-trapping structure[24]; (b) Mie resonance; (c) low-quality-factor Fabry-Perot standing-wave resonance; (d) guided resonance; (e) diffracted modes. 物 理 学 报 Acta Phys. Sin. Vol. 69, No. 7 (2020) 077101 077101-2 收系数[30]、高载流子迁移率[31], 并且可通过物理气 相沉积和溶液处理两项廉价的技术获得[32]. 快速 的技术进步带来了性能的大幅度改进, 当前认证效 率(PCE)已高达25.2%[33]. 为了进一步提高效率, 光学优化变得越来越重要. 通过运用纳米陷光结构 来进一步增强对入射光子的有效吸收. 这种结构在 保持高效率的同时能够通过降低电池的厚度来减 少对原材料的使用, 可进一步降低成本并减少重金 属铅对环境的污染. 陷光结构的设计以及在电池中 的应用有多种方案, 将在下面一一介绍. 3.1 表面抗反射纳米结构 当一束光垂直入射到平面玻璃衬底时, 大约有4% 的光会被反射回去, 如考虑到入射角度的问题时会 有30%的光被反射[34]. 因此, 在衬底的前表面引入 一定的纳米结构, 可以引起入射光子在界面处的散 射与干涉, 降低光反射损失. 拉夫堡大学电子、电 气和系统工程学院Kaminski等[35]采用交替生长 的ZrO2和SiO2薄膜形成了介电抗反射层, 并将其 置于钙钛矿电池的玻璃基底上表面, 使玻璃基底的 平均透过率增长了2%—5%, 平均积分反射率减 了0.8%. 然而, 采用平面的干涉结构, 通过光子在 平面反射层上表面的相位差实现反射相消, 非常依 赖于入射角度, 不具有光入射角度使用范围上的普 适性. 一种可行的解决方案是在入射光表面引入可 见光波长范围内的透明陷光结构, 使可见光在纳米 陷光结构界面处发生散射, 从而降低反射几率. 香 港科技大学电子与计算机工程系Tavakoli等[36] 将聚二甲硅氧烷(PDMS)纳米锥状陷光结构置于 空气与柔性玻璃基底之间作为抗反射层, 构建了柔 性钙钛矿电池, 当纳米锥之间的纵横比为1时, 入 射波长在300—850 nm之间反射率减小了6%. 这 是由于纳米锥结构减小了空气与PDMS之间的有 效折射率梯度, 纵横比越大, 折射率梯度越平缓. 另一方面, 高纵横比结构的散射作用有效减少了 反射, 光子吸收的增加进一步促进短路电流从 17.7 mA/cm2增长到了 19.3 mA/cm2, 效率由 12.06%提高至13.14%, 具体器件结构及外量子效 -0.4 -0.2 0 0.2 0.4 /mm Generation rat e/ photons Sm -3 Ss-1 Generation rat e/ photons Sm -3 Ss-1      3.6 3.0 2.4 1.8 1.2 0.6 0 -0.4 -0.2 0 0.2 0.4 /mm      3.6 3.0 2.4 1.8 1.2 0.6 0 T1028 T1028 (c) (d) PDMS anti-reflection layer ITO on willow layer ZnO Perovskite Spiro Gold 5 mm 300 400 500 600 700 800 Wavelength/nm 80 60 40 20 0 External quantum efficiency/% (b) Without nanocone With nanocone (a) 图 2 香港科技大学电子与计算机工程系Tavakoli等[36]制备的钙钛矿电池器件结构与性能36 (a)电池结构为纳米锥抗反射层/ 柔性玻璃衬底/掺锡氧化物透明电极/氧化锌/钙钛矿/Spiro-OmeTAD/金; (b) 有无纳米锥结构的电池外量子效率; (c)无纳米锥 结构时的活性层中电磁场分布特性; (d)有纳米锥结构时的活性层中电磁场分布特性 Fig. 2. Structure and performance of perovskite cell made byTavakoli[36] form Department of electronic and computer engineering, Hong Kong University of science and technology36: (a) Schematic structure of the perovskite solar cell device with nanocone PDMS film attached on the top and flexible glass substrate/tin doped oxide transparent electrode/zinc oxide/perovskite/spiro OmeTAD/gold; (b) QE measurement of perovskite devices with and without a PDMS nanocone film; Electric field in the active lay- er (c) without and (d) with PDMS nanocone film with red showing a high generation rate and blue showing a low generation rate. 物 理 学 报 Acta Phys. Sin. Vol. 69, No. 7 (2020) 077101 077101-3 率如图2(a)和图2(b)所示. 采用时域有限差分算 法(FDTD)对有无纳米陷光结构下钙钛矿活性层 中的电磁场分布特性进行了模拟仿真, 如图 2(c)和图2(d)所示. 红色代表强度更高, 蓝色代表 强度更低, 通过对比, 当引入纳米结构后, 对入射 光电磁场强度进行了再分配, 通过与钙钛矿活性层 之间的光学耦合, 可显著提高活性层中的电磁场强 度, 吸收增强. 以上为有序自组装陷光结构表面抗反射层, 无 序自组装陷光结构表面抗反射层亦有所报导, 如 PDMS内部凹陷倒金字塔纳米结构[37], 微观金字 塔结构[38]等等, 如表1所列, 在开路电压、填充因 子和电池效率不受影响的情况下, PDMS内部凹 陷倒金字塔纳米结构短路电流从20.7 mA/cm2提 升到21.7 mA/cm2, 微观金字塔结构短路电流从 20.6 mA/cm2提升到21.2 mA/cm2. 3.2 纹理陷光结构 通过在钙钛矿电池器件内部引入一定的陷光 结构, 改变入射光子在电池内部的传输路径, 将获 得光吸收几率的有效增大. 然而在钙钛矿电池中引 入陷光结构, 却遇到了诸多挑战. 这源于传统的金 字塔或弹坑类陷光结构特征尺寸较大, 一般在数百 纳米或微米量级, 容易造成厚度仅为数纳米的电子/ 空穴传输层覆盖不均匀, 并引起钙钛矿活性层结晶 特性恶化, 形成短路沟道. 模拟结果表明, 在具有 周期性纳米锥结构的基板上生长ETL层和钙钛矿 层可以显著增强钙钛矿材料的光学吸收[39]. 因此 采用特征尺寸较小的纹理陷光结构为以上问题提 供了一条有效的解决途径. 本课题组石标等[40]使用绒面SnO2:F(FTO) 衬底, 构建了具有纹理陷光结构的正向钙钛矿太阳 电池. 电池结构如图3(a)所示. 图3给出了基于纹 理陷光结构的钙钛矿活性层的形貌结构及电池吸 收与I-V特性曲线. 由图3(b)和图3(c)对比可见, 与平面FTO衬底相比, 生长于绒面FTO衬底之 上的钙钛矿活性层具有更佳的结晶特性, 晶粒尺寸 明显增大. 图3(d)的吸收特性曲线显示, 无论是钙 钛矿活性层还是电池器件在绒面FTO衬底之上均 表现出更好的吸收特性, 并且由于陷光效果的影 响, 吸收曲线在长波段500—800 nm的吸收有明 显的提升, 这源于绒面界面处的光散射效果. 图3(e) 的电池I-V特性曲线表明, 纹理陷光结构的引入不 仅改善了电池的光吸收特性, 同时由于对钙钛矿活 性层结晶特性的改善, 材料缺陷态密度降低, 光生 载流子复合减少, 电学特性改善, 因此在图3(d)中 吸收曲线的短波段300—500 nm有一定的吸收增 强, 并且由于光学特性与电学特性的改善, 两者共 同作用使得短路电流由17.3 mA/cm2提高至 19.8 mA/cm2, 效率由10.9%提高至13.3%, 展现 了良好的陷光特性. 另一种方法是改变钙钛矿吸收层的表面形貌, 运用溶液法制备钙钛矿电池, 在溶液处理过程中通 过改变界面的形貌、尺寸、大小形成绒面[41,42]. 根 据LarMer模型, 成核与晶体生长之间的动力学关 系决定了最终的晶粒表面形貌和结晶度. 当钙钛矿 前驱液达到了过饱和状态, 成核现象决定了钙钛矿 上层的形貌. 莫纳什大学材料科学与工程系Huang等[43] 用气体辅助制造法实现了对钙钛矿吸收层表面形 貌的控制. 具体步骤为: 在旋涂钙钛矿前驱液的时 候, 等待下层液体结晶之后, 用氮气吹走上层的溶 剂, 只留下溶质[43,44], 形成绒面钙钛矿吸收层, 如 图4(a)所示. 在底部致密钙钛矿层成核之后, 上部 的二次过饱和成核是形成绒面的关键. 如图4(b) 所示, 此陷光结构增大了短路电流与外量子效率, 最高的短路电流达到了22 mA/cm2, 增长了一个 百分点, 且最大效率达到了16.8%, 如图4(c)所示. 北京大学介观物理国家重点实验室的Shi等[40]在 使用两步旋涂法制作钙钛矿吸收层时, 通过提高反 表 1 有无抗反射层结构电池的各参数对比集合 Table 1. Photovoltaic parameters of perovskite solar cells with (‘ARC’) and without (‘Ref’) an anti-reflection coating placed at the air/glass interface of the cell. Device structure Source JSC/mA·cm–2 VOC/V FF/% PCE/% Ref ARC Ref ARC Ref ARC Ref ARC PDMS/FTO glass/TiO2/MAPbI3/PTAA/Au [37] 20.6 21.2 1.09 1.09 76.6 76.6 17.17 17.74 LMF/Glass/ITO/PEDOT:PSS/MAPbI3/PCBM/BCP/Ag [38] 20.7 21.7 1.11 1.11 70.9 71.2 16.3 17.1 LMF: Light management foil 物 理 学 报 Acta Phys. Sin. Vol. 69, No. 7 (2020) 077101 077101-4 应温度使得钙钛矿吸收层的上层界面同样形成了 绒面结构, 以增强钙钛矿吸收层与空穴传输层的陷 光效果. 并且在开路电压和填充因子不变的情况 下, 相比于平面结构的器件, 该器件的短路电流从 15.3 mA/cm2增长到16.5 mA/cm2. 首尔国立大学机械与航空航天工程系Seong等[45] 通过控制电子传输层的表面形貌制备纳米陷光结 构. 第一步: 等离子体刻蚀硅片形成半球状模板; 第二步: 全氟聚醚(PFPE)压印在硅片模板上; 第 三步: 在半球凹陷状的PFPE上滴涂PDMS溶液, 直到PDMS凝固从而得到和硅片一样的半球状阵 列; 第四步: 旋涂完多孔二氧化钛溶液之后, 将 PDMS压印在多孔二氧化钛这个电子传输层上, 最终得到蛾眼的陷光结构, 如图5(a)所示. 电池的 光吸收伴随着钙钛矿层的电场强度的增强而增大, 如图5(b)所示, 这是空腔共振的结果. 此类陷光结 构在钙钛矿电池领域应用广泛, 如在FTO玻璃基 底上通过电子束蒸发形成的有序二氧化钛电子传 输层的螺旋型纳米线并且依次在此上旋涂 HC(NH2)2PbI3 钙钛矿吸收层、spiro-OmeTaD、金 电极[46]. 当纳米线的半径为42 nm时, 由于光的散 射 作 用 , 短 路 电 流 从 18.96 mA/cm2提 高 到 19.88 mA/cm2, 在 此 基 础 上 巴 黎 化 学 研 究 所 Zhang和 Pauporte[47]通过电化学沉积形成的 Au Spiro-OMeTAD Perovskite TiO2 Textured FTO Sunlight (a) 500 nm 500 nm (b) (c) 300 500 700 900 Wavelength/nm 100 80 60 40 20 0 Absorption/% (d) Perovskite on smooth FTO Perovskite on textured FTO Cell on smooth FTO Cell on textured FTO 0 600400200 800 12001000 Voltage/mV 20 15 10 5 0 Current density/m AS cm -2 (e) Cell on smooth FTO Cell on textured FTO Sample Smooth Textured PCE/% 10.9 13.3 FF 0.59 0.63 Voc/mV 1070 1070 Jsc/mA•cm-2 17.3 19.8 图 3 本课题组石标等制作的钙钛矿电池器件结构与性能[40](a)在绒面FTO玻璃上生长的钙钛矿太阳电池; (b) 在绒面结构上 钙钛矿吸收层的表面形貌; (c) 在平面结构上钙钛矿吸收层的表面形貌; (d) 钙钛矿吸收层在平面和绒面FTO上的可见光吸收率 以及钙钛矿电池在绒面和平面FTO上的可见光吸收率; (e) 在绒面和平面FTO上的I-V特性曲线 Fig. 3. The structure and performance of perovskite cell made by Dr.Shi of our group[40] of our research group: (a) Schematics of possible incident light paths within perovskite solar cells with textured substrate; (b) surface morphologies of SEM images oftex- tured FTO/TiO2/perovskite film; (c) surface morphologies of SEM images ofsmooth FTO/TiO2/perovskite film; (d) absorption coef- ficient of different perovskite films without/with Au back contact; (e) performance of devices with different FTO substrates. J-V characteristics. 物 理 学 报 Acta Phys. Sin. Vol. 69, No. 7 (2020) 077101 077101-5 ZnO2纳米线, 再通过液相沉积法沉积二氧化钛的 同时用(NH4)2TiF6刻蚀掉氧化锌纳米线从而制作 成二氧化钛纳米管电子传输层, 在增强陷光的同 时, 也增大了电子传输层与钙钛矿层的接触面积, 当纳米管的直径为120 nm时, 电流从13.52 mA/cm2 增加到了20.75 mA/cm2. 3.3 表面等离激元 表面等离激元是金属与电介质界面上的自由 电子在入射光子激励下的集体振荡[48]. 根据形成 模式不同, 可将表面等离激元分成两类: 一种是金 属/半导体薄膜界面传播的表面等离极化激元, 又 称传播型表面等离激元, 或等离极化激元(SPP); 另一种是局限于封闭的粗糙金属表面或者金属纳 米粒子上传播的局域型表面等离激元, 称为近场增 强型表面等离激元(LSP). 其主要机理是: 当入射 光照射到金属纳米颗粒上时, 金属表面的自由电子 在电磁场的激发下发生电子集体振荡, 在与入射光 的频率相匹配的情况下便会发生共振现象[49], 产 生金属纳米颗粒表面等离激元, 使得金属表面很小 范围内的局域电磁场强度指数型增长. 将表面等离 激元引入太阳电池中, 可以在一定波长上显著增强 入射光场强度, 进而增强该波段上光吸收几率. 薄 膜太阳电池中表面等离激元陷光结构示意图如 图6所示, 图6(a)和图6(b)分别为近场增强型 (LSP)和表面等离极化激元(SSP). I II III VIV(a) Textured perovskite 200 nm (b) 300 400 500 600 700 800 100 80 60 40 20 0 25 20 15 10 5 0 sc /mA Scm -2 /nm IPCE/% (c) Planar Textured 图 4 莫纳什大学材料科学与工程系Huang等制作的钙钛矿电池器件结构与性能[43]制作的钙钛矿电池器件结构与性能 (a)制 作过程图解; (b)绒面钙钛矿TEM图; (c)平面钙钛矿与绒面钙钛矿的外量子效率与电流密度 Fig. 4. Structure and performance of perovskite battery devices made by Huang et al from Department of Materials Engineering, Monash University[43]: (a) Schematic diagram illustrating the fabrication procedure (b) centred dark-field TEM image for a cross- section of a textured perovskite sample deposited on FTO-glass; (c) IPCE spectrum (solid lines) of a planar perovskite device (grey line) and a textured. Moth (-) patterned mp-TiO2 bl-TiO 2 (a) 0.65 0.30 0 -4.5 0 4.5 /mm / mm 21 18 15 12 9 6 3 0FTO Moth-eye TiO2 Perovskite =550 nm(b) 图 5 首尔国立大学机械与航空航天工程系Seong等制作 的材料结构与陷光性能[45] (a)蛾眼介孔二氧化钛三维图 解; (b)带有蛾眼介孔二氧化钛的钙钛矿吸收层电磁场强 度分布 Fig. 5. Material structure and light trapping properties of- Seong[45], Department of mechanical and aerospaceengineer- ing, Seoul National University (a) 3D illustration of moth- eye patterned mesoporous TiO2 (mp-TiO2) layer; (b) elec- tric field on active layer with Moth-eye TiO2. 物 理 学 报 Acta Phys. Sin. Vol. 69, No. 7 (2020) 077101 077101-6 关于表面等离激元在有机太阳电池中应用的 一些最早的报道集中于电荷传输层中等离子体纳 米结构的集成, 实现了光吸收性能和器件电学性能 的同步提高[51,52]. 近年, 表面等离激元在有机光伏 器件中的应用显示出了吸收增强的优势, 如缓冲层 的导电性和激子离解的增强[53, 54]等离激元. 从光 学角度来看, 器件效率的提高与通过光散射或近场 表面等离激元模式增强光的吸收有关[55,56]. 其他研 究将器件性能的提高归因于电荷传输层或活性层 的形态变化, 以及光吸收的增强[57,58]. 等离激元纳 米结构如纳米线、纳米光栅都已成功运用在钙钛矿 电池中, 如银纳米光栅与金纳米光栅制作而成的双 等离子体纳米器件增强宽带吸收[59], 这是金纳米 结构的局域等离激元共振和银纳米结构等离子体 共振同时产生的结果. 密歇根大学电子工程与计算 机科学系Kang等[60]将银用于纳米线电极的制备 中, 利用等离激元共振和波导效应提高了35%的 功率转换效率, 调整银光栅的周期, 使增强的光谱 范围与有机半导体的吸收峰相匹配, 可以进一步提 高效率. 一些研究报道中将等离激元纳米结构放在 介孔钙钛矿电池的支架层里实现了光的吸收增强, 结果如表2所列, Al2O3支架中80 nm Au@SiO2 球形核壳纳米颗粒[61], Al2O3支架中40 nm Ag@TiO2 球 形 核 壳 纳 米 颗 粒 [62], Al2O3支 架 中 直 径 为 40 nm的球形纳米颗粒和纳米棒[63], 在TiO2支架 中100 nm金银合金爆米花形状的纳米颗粒[64], 一 种金纳米颗粒(60 nm)/TiO2纳米纤维支架[65]以 及TiO2支架中的Au纳米颗粒[66]. 等离激元纳米 结构的加入改善了太阳能电池的效率, 并且在短路 电流上都有所改善. 牛津大学物理系Zhang等[61] 发现效率的增速要超过电流的增速, 他们将其归因 于等离激元纳米结构的近场增强导致激子结合能 降低. 综上所述, 钙钛矿太阳电池中等离激元纳米 结构的引入不仅会改善电池的光吸收, 还会对电池 的电性能产生影响. 4 结论与展望 本文主要论述了三种纳米陷光结构在钙钛矿 电池中的应用, 第一种为表面抗反射纳米结构, 论 述了有序和无序抗反射纳米结构增强钙钛矿电池 表面光的吸收, 在入射光表面引入波长级透明陷光 结构, 使可见光在纳米陷光结构界面处发生散射, 从而降低反射几率. 第二种为纹理陷光结构, 为避 免电池内部短路沟道的形成, 引入尺寸较小的纹理 陷光结构, 不仅改善了电池的光吸收特性, 同时由 于钙钛矿活性层结晶特性的改善, 使得材料缺陷态 表 2 有无等离激元纳米结构的电池参数 Table 2. Photovoltaic parameters of perovskite solar cells with the same fabrication parameters, with (‘NSs’)embedded plasmonic nanostructures, and without them (‘Ref’). Source NSs JSC/mA·cm–2 VOC/V FF/% PCE/% Ref NSs Ref NSs Ref NSs Ref NSs [61] Au@SiO2 80 nm spheres 14.8 16.9 1.02 1.04 64 67 10.7 11.4 [62] Ag@TiO2 40 nm spheres 17.3 19.7 1.03 1.04 64 67 11.4 13.7 [63] Au@SiO2 40 nm rods 13.9 17.4 1.17 1.16 66 68 10.7 13.7 [64] Au-Ag 100 nm popcorn 15.5 16.5 0.92 0.95 63 66 8.9 10.3 [65] Au/TiO2 Fibres 19.6 20.8 0.85 0.99 62 70 10.3 14.4 [66] Au stars 20 nm 21.1 23 1.05 1.08 69 71 15.2 17.7 Dielectric layer Active layer (a) (b) 图 6 莫纳什大学材料科学与工程系Pascoe等制作的钙 钛矿器件陷光原理图[50]制作的钙钛矿器件陷光原理图 (a)嵌入金属纳米粒子在吸收层附近的近场增强型表面等 离子激元共振; (b)周期性结构表面等离子激元纳米结构 Fig. 6. Trapping principle diagram of perovskite devices made byPascoe[50], Department of materials science anden- gineering, Monash University: (a) Near-field Enhanced Sur- face Plasmon Resonance of Metal Nanoparticles Embedded near the Absorp-tion Layer; (b) surface plasmon nanostruc- tures with periodic structures. 物 理 学 报 Acta Phys. Sin. Vol. 69, No. 7 (2020) 077101 077101-7 密度降低, 光生载流子复合减少, 电学特性改善. 第三种为等离激元纳米结构, 该结构可以进一步提 升薄膜吸收材料在长波段的吸收, 以达到提高光利 用率和电池效率的效果. 总体来说, 陷光结构在钙钛矿电池中的应用还 有很大的进步空间. 到目前为止, 对于器件性能提 升的研究主要还是在增强光的吸收, 而这些报道的 提升主要是集中在短路电流的提升. 虽然本文大部 分是通过单结电池来论述陷光结构的应用, 但是陷 光结构在叠层电池中的应用将是热点. 相比于平面 叠层电池, 绒面的叠层电池在短路电流上具有更大 的的提升空间. 然而, 目前的报道主要集中在中等 效率的电池上, 在超过20%的单结电池中依然鲜 有报道. 虽然理论工作表明了如何采用纳米陷光结 构更好地优化器件光学性能, 但值得注意的是, 光 学性能的改善不应以降低器件电学性能为代价. 因 此, 在冲击高效率电池的时候需要同时考虑光学优 化与电学优化的折中方案. 参考文献 Stranks S D, Eperon G E, Grancini G, Menelaou C, Alcocer M J, Leijtens T, Herz L M, Petrozza A, Snaith H J 2013 Science 342 341 [1] Yu Z L, Zhao Y Q, He P B, Liu B, Cai M Q 2019 J. Phys. Condens. 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